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별의 탄생

별은 가스와 티끌의 구름 속에서도 특히 밀도가 높은 부분에서 형성된다. 구로 된 이와 같은 물질의 덩어리는 주위의 물질을 중력의 작용으로 거두어들여 성장하여 원시별이 된다. 이와 같은 원시별은 질량이 커짐에 따라 중심핵의 물질은 중력으로 자꾸 압축되고, 핵의 압력이나 밀도, 온도는 상승을 계속 한다. 핵이 일정한 온도까지 가열되면 원시별은 연한 붉은빛을 방사하기 시작한다. 그 빛깔은 온도가 다시 상승함에 따라 보다 밝은 붉은빛으로 빛난다. 중심 온도가 1000만 K 정도에 이르면 수소가 헬륨으로 변하는 핵융합 반응이 시작되고, 일단 핵융합로에 불이 붙으면 원시별은 주계열성이 된다. 즉 별이 태어난 것이다. 그러나 원시별을 형성하기 시작해도 너무 작아서 핵융합이 시작되지 않은 천체는 갈색 왜성이 된다. 이것은 지금으로서는 1개밖에 발견되지 않았는데 계속 찾고 있는 중이다. 원시별이 모체가 된 성운에서 물질을 거두어들이고 있는 동안에, 자전속도는 자꾸 빨라지고, 이윽고 원시별의 둘레에 물질로 된 큰 회전 원반이 형성된다. 그 중에서 작은 덩어리가 형성되어, 이것이 원시 행성이 된다. 그 질량은 가열되어 별이 될 만큼은 커지지 않기 때문에 응축하여 행성이 되는 것이다. 새로운 별의 둘레에는 흔히 행성이 형성된다면, 우리들의 은하 속에는 틀림없이 몇 십억이나 되는 행성이 있을 것이다. 실제로 행성의 형성이 진행되고 있는 가능성이 있는 별이 몇몇 있다. 26광년 떨어진 베가도 그 하나이다. 별의 형성이 아직 원시 행성 단계에 있는 동안의 행성계는 가스에 덮여 있어 새로 태어나는 별이 방사하는 약한 빛으로 흐리고 붉게 빛난다. 하지만 최종적으로는 일정한 성장 단계에서 별이 가스를 불어 날려 버리는 것도 생각할 수 있다. 그 때는 행성계의 가스나 티끌도 깨끗이 불어 떨쳐 버린다. 원시별이 주계열성이 되면, 그 뒤는 수백만 년에서 수십억 년 동안 거의 안정되어 계속 빛난다.

자연과학 > 천문/지구과학

별의 탄생

별은 가스와 티끌의 구름 속에서도 특히 밀도가 높은 부분에서 형성된다. 구로 된 이와 같은 물질의 덩어리는 주위의 물질을 중력의 작용으로 거두어들여 성장하여 원시별이 된다. 이와 같은 원시별은 질량이 커짐에 따라 중심핵의 물질은 중력으로 자꾸 압축되고, 핵의 압력이나 밀도, 온도는 상승을 계속 한다. 핵이 일정한 온도까지 가열되면 원시별은 연한 붉은빛을 방사하기 시작한다. 그 빛깔은 온도가 다시 상승함에 따라 보다 밝은 붉은빛으로 빛난다. 중심 온도가 1000만 K 정도에 이르면 수소가 헬륨으로 변하는 핵융합 반응이 시작되고, 일단 핵융합로에 불이 붙으면 원시별은 주계열성이 된다. 즉 별이 태어난 것이다. 그러나 원시별을 형성하기 시작해도 너무 작아서 핵융합이 시작되지 않은 천체는 갈색 왜성이 된다. 이것은 지금으로서는 1개밖에 발견되지 않았는데 계속 찾고 있는 중이다. 원시별이 모체가 된 성운에서 물질을 거두어들이고 있는 동안에, 자전속도는 자꾸 빨라지고, 이윽고 원시별의 둘레에 물질로 된 큰 회전 원반이 형성된다. 그 중에서 작은 덩어리가 형성되어, 이것이 원시 행성이 된다. 그 질량은 가열되어 별이 될 만큼은 커지지 않기 때문에 응축하여 행성이 되는 것이다. 새로운 별의 둘레에는 흔히 행성이 형성된다면, 우리들의 은하 속에는 틀림없이 몇 십억이나 되는 행성이 있을 것이다. 실제로 행성의 형성이 진행되고 있는 가능성이 있는 별이 몇몇 있다. 26광년 떨어진 베가도 그 하나이다. 별의 형성이 아직 원시 행성 단계에 있는 동안의 행성계는 가스에 덮여 있어 새로 태어나는 별이 방사하는 약한 빛으로 흐리고 붉게 빛난다. 하지만 최종적으로는 일정한 성장 단계에서 별이 가스를 불어 날려 버리는 것도 생각할 수 있다. 그 때는 행성계의 가스나 티끌도 깨끗이 불어 떨쳐 버린다. 원시별이 주계열성이 되면, 그 뒤는 수백만 년에서 수십억 년 동안 거의 안정되어 계속 빛난다.

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지진해일의 발생

지구 표면은 암반이 두께 100km 정도의 판으로 덮여져 있고, 그 아래 부분은 맨틀로서 유동적인 물질이 차 있다. 맨틀의 대류를 통해 더워진 부분은 위쪽으로, 차가워진 부분은 다시 아래쪽으로 이동하는데, 이 위에 놓여진 암반은 맨틀대류와 함께 아주 느린 속도로 이동한다. 태평양을 예로 들면 중앙 해령을 중심으로 동서로 나뉘어진 움직임을 보이고 있는데 동쪽으로 발달한 태평양 암반은 아래쪽으로 함몰되고 있다. 이는 다시 대륙의 암반이 유라시아 플레이트와 충돌하게 된다. 두 판 사이에서 압축을 받는 쪽은 태평양 암반이 아래쪽으로 미끄러지며 침강하게 되는데 그 속도는 년간 5~10cm 정도라고 한다. 태평양 암반이 미끄러져 들어감에 따라 위쪽의 유라시아 암반은 휨을 받게 되고, 스프링을 압축할 때처럼 암반 내부에는 응력이 발생하게 된다. 암반이 가해지는 힘을 견디지 못하고 이내 파괴가 일어나면 이를 일컬어 단층운동이라 하고, 이에 동반되는 지반의 흔들림을 지진동이라 한다. 휨을 일으키는 힘으로부터 자유로워진 대륙 암반은 길게 100초 정도의 단시간 이내에 단층을 이루게 된다. 이로 인해 주변의 지반에는 변위가 발생하는데, 이 변위는 단층의 근처에서 크고, 멀어지수록 작아진다. 해저 지반이 연직방향으로 변위를 일으키면 그 위에 놓여진 해수는 수평방향으로는 이동할 시간도 없이 같은 방향인 연직방향으로 변위가 생기고 주위와 수위차를 갖게 된다. 수면변위는 다시 중럭에 의해 반복적으로 상하운동을 하면서 대양으로 전파된다.

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지진의 원인

대부분의 지진은 단층(斷層)과 함께 발생한다. 단층의 중앙을 가로지르는 직선을 중심으로 지각의 왼쪽 부분과 오른쪽 부분에 변형력이 서로 반대방향으로 작용하면, 평행선들의 비틀림으로 표시되는 변형이 생겨 탄성에너지가 모인다. 변형이 점차 심화하면 변형력이 주위보다 강하게 작용하는 지각의 한 지점에서 암석이 쪼개져 어긋나며 단층이 생긴다. 이 점을 진원(震源)이라고 하고, 진원으로부터 수직방향으로의 지표상의 지점을 진앙(震央)이라 한다. 진원에서의 어긋남은 인접지역의 변형력을 증대시켜 더욱 넓은 지역의 암석이 쪼개지면서 단층이 전달된다. 이러한 과정이 끝나면 왼쪽 부분과 오른쪽 부분에 상대적 변위(變位)가 있게 된다. 이 때 지각의 양면이 쪼개져서 반대방향으로 튕겨짐에 따라 주위에 모였던 탄성에너지가 파동에너지로 바뀌어 지진파가 사방으로 전파해간다. 이 이론을 탄성반발설(彈性反撥說)이라 하는데, 진원이 지하 70km 이내인 천발지진(淺發地震)의 발생을 잘 설명해준다. 1906년 샌프란시스코의 지진발생 후 H.레이드가 제창한 이론이다. 장기적으로 볼 때 지구상에서 지진이 발생하지 않는 지역은 없다. 그러나 지진은 모든 지역에서 고르게 발생하기보다 대부분 지구를 둘러싼 띠 모양의 제한된 지역에서 발생하는데, 이 지역을 지진대라고 한다. 전세계에서 지진활동이 가장 활발한 태평양 연안의 환태평양지진대(環太平洋地震帶)는 아메리카대륙의 서해안에서 알류샨열도 ·캄차카반도 ·쿠릴열도 ·일본 ·필리핀 ·동인도제도를 거쳐 뉴질랜드로 이어져 있다. 다음으로는 알프스-히말라야지진대로, 대서양의 아조레스제도에서 지중해 ·중동 ·인도 북부 ·수마트라섬 ·인도네시아를 거쳐 환태평양지진대와 연결된다.

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